#АстрофизикИвановАнатолий #гипероны #hyperons Гипероны лямбда нольb и каналы их распадов

Hello friends technoupdatviral, on this occasion the admin wants to share an article entitled #АстрофизикИвановАнатолий #гипероны #hyperons Гипероны лямбда нольb и каналы их распадов, we have made good, quality and useful articles for you to read and take information in. hopefully the post content is about which we write you can understand. Alright, happy reading.

Гипероны лямбда ноль, Λ⁰b(5619) и каналы их распадов

  Открыты две неизвестные науке элементарные частицы, которые имеют разные внутренние структуры, хотя имеют почти одинаковые массы покоя.Раскрытие внутренних структур гиперонов Λ⁰b(5619) помогло  установить механизмы образования частицы джей-пси, J/ψ(3097) при их распадах. Анализ каналов распадов этих тяжёлых нейтральных гиперонов подтверждает правильность установления их внутренних структур. Кварков в них нет.

       Астрофизик Иванов Анатолий Григорьевич

                       

                                       

  Раскрытие автором внутренних структур почти всех известных мезонов и гиперонов, а также раскрытие внутренних структур тяжёлых гиперонов Σ⁺b(5811) и Σ⁻b(5815), позволяет раскрыть внутренние структуры гиперонов Λ⁰b(5619). О внутренних структурах тяжёлых сигма гиперонов шла речь в статье автора «Тяжёлые гипероны Σ⁺b (5811) и Σ⁻b(5815)», http://mexinter.net/2018/04/hyperons-5811-5815.html .

 Оказалось, что в современной науке о микромире одним символом Λ⁰b(5619) обозначены две совершенно разные частицы с почти одинаковыми массами покоя. Но о них ничего науке неизвестно. Оба этих нейтральных гиперона изображены на рисунках 1 и 2. Из этих рисунков прекрасно видно, что это две совершенно разные частицы. В одной из них гиперон HP(2)(4) располагается в центре конструкции, а в другой – сбоку. В классификации гиперонов, предлагаемой автором, гиперон, изображённый на рисунке 1, обозначается как М(6) + HP(2)(4) + М(7⁻). В упрощённой форме он записывается как HP(19⁻)(5619). Гиперон, изображённый на рисунке 2, обозначается как М(6) + М(7⁻) + HP(2)(4). В упрощённом виде этот гиперон обозначается как HP(19⁻)'(5619).

  

                        

          Рисунок 1. Гиперон Λ⁰b(5619), HP(19⁻)(5619).

  

                         

          Рисунок 2. Гиперон Λ⁰b'(5619),  HP(19⁻)'(5619).

  Релятивистские массы пионов, входящих в состав этих тяжёлых нейтральных гиперонов, равны 246,3 МэВ. Релятивистские скорости движения пионов по своим орбитам равны 2,47·10⁸м/с. Радиусы орбит пионов равны 0,97Ф.

   При распадах каждого из гиперонов, изображённых на рисунках 1 и 2, может так случится, что все пары пионов, входящие в их состав, аннигилируют. Тогда будет зафиксирован канал распада Λ⁰b → р π⁻. В канале распада Λ⁰b → р К⁻ не аннигилирует только одна пара пионов. Вместе с отрицательно заряженным пионом она образует отрицательно заряженный каон. Внутренние структуры заряженных каонов раскрыты автором в предыдущих статьях.

   Особый интерес представляет канал распадов с появлением частицы джей- пси с массой покоя 3097МэВ: Λ⁰b →J/ψ Λ. Внутренняя структура частицы джей-пси(3097) раскрыта автором в статье «Загадочная частица джей пси, J/ψ», http://mexinter.net/2018/03/blog-post_25.html.

 Для того, чтобы представить, что происходит в канале распадов одного из гиперонов Λ⁰b(5619) при образовании частицы джей пси, автор приводит рисунок из упомянутой статьи, обозначенный в этой статье цифрой 3.

                  

   Рисунок 3. Частица джей-пси с массой покоя 3097 МэВ.

  Сравнение всех трёх рисунков показывает, что частицу джей-пси может образовать только гиперон Λ⁰b'(5619). При его распаде в этом случае происходит аннигиляция всех трёх пар пионов, входящих в состав гиперона HP(2)(4). Также аннигилирует одна пара крайних пионов мезона М(7⁻). Крайний, отрицательно заряженный пион из мезона М(6) покидает этот мезон. Он образует с протоном лямбда гиперон с массой покоя около 1116МэВ. Его внутренняя структура раскрыта автором в статье «Лямбда гиперон и странные каоны», http://mexinter.net/2018/03/blog-post_29.html.

 Два оставшихся D± мезона образуют частицу джей пси. Пионы этой частицы увеличивают свои релятивистские массы до величины 309,7МэВ за счёт энергии аннигиляции пар пионов.

  В гипероне Λ⁰b'(5619) оба мезона М(6) и М(7⁻) находятся по соседству и не теряют связь между собой. В гипероне Λ⁰b(5619) они находятся по разные стороны от протона, и, по всей вероятности, образовать частицу джей пси  не смогут даже, если процессы аннигиляции пар пионов будут происходить по сходному сценарию.

  Гипероны Λ⁰b(5619) имеют очень похожие внутренние структуры с В мезонами. Это ещё раз подтверждается формированием частиц джей пси в каналах их распадов.

  Оба тяжёлых нейтральных гиперона могут распасться согласно каналу Λ⁰b(5619) → р D⁰ π⁻. Мезон М(6) отделяется и за счёт энергии аннигиляции всех оставшихся пар пионов увеличивает релятивистские массы своих пионов. И таким путём образуется нейтральный D⁰ мезон с массой покоя 1864,8МэВ. Оставшиеся в одиночестве протон и отрицательно заряженный пион тоже покидает тяжёлый нейтральный гиперон. Внутренние структуры D⁰ мезонов раскрыты автором в статье «Тайны D мезонов», http://mexinter.net/2018/03/d.html.

  В каналах распадов Λ⁰b(5619) → Λ⁺с(2285) π⁻ и Λ⁰b(5619) → Λ⁺с(2285) π⁻ π⁺ π⁻ аннигилируют или все пары пионов, входящие в состав обоих мезонов, или одна пара мезонов не аннигилирует, и тогда появляются два дополнительных пиона.

   Но два пиона, пустившиеся в «свободное плавание», могут присоединиться к гиперону HP(2)(4) со стороны двух пионов в этом гипероне. Тогда в канале распадов тяжёлого нейтрального гиперона появятся гиперон Λ⁺с(2595) или гиперон Λ⁺с(2625). Вот эти каналы распадов: Λ⁰b(5619) → Λ⁺с(2595) π⁻ и  Λ⁰b(5619) → Λ⁺с(2625) π⁻. Внутренние структуры гиперонов Λ⁺с(2595) и Λ⁺с(2625) раскрыты автором в предыдущих статьях. Они состоят из протона, по обе стороны от которого двигаются по своим орбитам по четыре пиона.

   Во всех каналах распадов гиперонов Λ⁰b(5619) движения зарядов происходят в районе «ущербного» торца этого гиперона. Начало этих процессов было положено отделением по одному пиону от гиперонов Σ⁺b(5811) и Σ⁻b(5815) при их распадах.

  Гипероны Λ⁰b(5619) живут намного дольше по сравнению с другими тяжёлыми гиперонами. По всей вероятности, этому способствует превращение заряженных гиперонов в нейтральные, что уменьшает потери пионов на излучение. Но, по мнению автора, существует ещё одна, более веская причина. Радиусы орбит всех пионов в гиперонах Λ⁰b(5619) почти не отличаются от размера радиуса протона. Если радиус протона отличается в ту или иную сторону, то это ставит в неравные условия пион, который расположен возле протона, но принадлежит соседнему мезону. Расстояние этого пиона до протона будет или больше или меньше величины зазора между мезоном и гипероном, входящих в состав составного тяжёлого гиперона. Эта, на первый взгляд, незначительная деталь может быть причиной разрушения тяжёлого составного гиперона. В мире элементарных частиц действует только один вид взаимодействия – это электромагнитное взаимодействие. И расстояния между частицами играют не меньшую роль по сравнению с их зарядами и магнитными моментами.

    Таким образом, все каналы распадов гиперонов Λ⁰b(5619) подтверждают правильность определения внутренних структур этих гиперонов и соответственно правильность определения внутренних структур гиперонов  Σ⁺b(5811) и Σ⁻b(5815).

 В следующей статье речь пойдёт о внутренней структуре гиперона Ξ⁺сс(3519).

                04. 06. 2014 года, город Чернигов.    

That's the article: #АстрофизикИвановАнатолий #гипероны #hyperons Гипероны лямбда нольb и каналы их распадов

Thank you for visiting my blog, hopefully it can be useful for all of you. Don't forget to share this article with your friends so they also know the interesting info, see you in other article posts.

You are now reading the article #АстрофизикИвановАнатолий #гипероны #hyperons Гипероны лямбда нольb и каналы их распадов with link address https://technoupdatviral.blogspot.com/2018/04/hyperons-b.html